成像式亮度色度計(jì)產(chǎn)品原理及應(yīng)用介紹成像式亮度色度計(jì)工作原理：成像式亮度色度計(jì)是一種基于成像原理來(lái)進(jìn)行測(cè)光和測(cè)色的測(cè)量?jī)x器，基本結(jié)構(gòu)是由視覺(jué)（或色覺(jué)）匹配的探測(cè)器（CCD或CMOS）、光學(xué)系統(tǒng)以及與亮度（或三刺激值XYZ）成比例的信號(hào)輸出處理系統(tǒng)所組成。 單點(diǎn)亮度計(jì)測(cè)試系統(tǒng) 成像式亮度色度計(jì)測(cè)試系統(tǒng)亮度測(cè)試原理：根據(jù)圖利用光度學(xué)和幾何光學(xué)的原理可以推出:公式（1）式中：E-成像面上的照度;　　L-發(fā)光面上的亮度;　　τ-光學(xué)系統(tǒng)的透射比（透過(guò)率）;　　f-透鏡焦距;　　l-透鏡與發(fā)光面的距離（稱為測(cè)量距離）;　　fm系統(tǒng)相對(duì)孔徑數(shù)，fm=f/D， ...

巴特沃斯濾波器被稱為Max頻率濾波器，因?yàn)樵谕◣Р糠终穹教篃o(wú)波紋。n階巴沃斯表達(dá)式G表示直流增益，是截止頻率，功率下降為3dB，n是濾波器階數(shù)。將其中和描述為復(fù)數(shù)的形式，則根據(jù)上述方程求解其極值點(diǎn)，可以得到因此s均勻的分布在一個(gè)模為的圓上，其中c=0,1,2...2N-1。如下圖所示，分別為1階到10階的巴特沃斯濾波器，其極值點(diǎn)都是位于一個(gè)單位圓上。為了能夠保持系統(tǒng)的穩(wěn)定性，通常只取其左側(cè)部分構(gòu)成一個(gè)系統(tǒng)。因此分母可以描述為如下的形式前7項(xiàng)的多項(xiàng)式的表達(dá)式為巴特沃斯其他類型濾波器高通濾波的公式得到帶通濾波器帶阻濾波器更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有 ...

四種IIR濾波器常用的四種分別是巴特沃斯濾波器、貝塞爾濾波器、切比雪夫?yàn)V波器和橢圓濾波器。巴特沃斯濾波器1930年由英國(guó)物理學(xué)家Stephen Butterworth發(fā)明。階數(shù)越高的濾波器在阻帶的衰減就越快，對(duì)于1階濾波器，其衰減速度為-6dB/oct或者-20dB/decade；2階為-12dB/oct，以此類推。當(dāng)然，階數(shù)越高，所需要的電子元器件也越多，設(shè)計(jì)越復(fù)雜，同時(shí)響應(yīng)特性也越好。貝塞爾（Bessel）濾波器該濾波器的命名來(lái)源于德國(guó)數(shù)學(xué)家Friedrich Bessel。1949年，W. E. Thomson將Bessel函數(shù)成功地應(yīng)用到濾波器設(shè)計(jì)上，所以Bessel濾波器也叫作Bes ...

利用量子級(jí)聯(lián)激光和超靈敏麥克風(fēng)對(duì)爆炸物進(jìn)行對(duì)峙光聲探測(cè)（一）早在幾年，使用高功率中紅外激光源（如CO2激光器或光學(xué)參量振蕩器）進(jìn)行化學(xué)檢測(cè)已有報(bào)道。一項(xiàng)早期的研究，作者將其命名為光聲探測(cè)和測(cè)距（PADAR），展示了利用PA效應(yīng)對(duì)氣體蒸氣進(jìn)行對(duì)峙探測(cè)和測(cè)距。近年來(lái)，對(duì)峙PA檢測(cè)也應(yīng)用于凝聚態(tài)介質(zhì)和液體。利用光熱效應(yīng)對(duì)爆炸物進(jìn)行對(duì)峙探測(cè)已有報(bào)道。該技術(shù)通過(guò)監(jiān)測(cè)爆炸樣品在CO2激光照射下的溫升，實(shí)現(xiàn)了對(duì)峙檢測(cè)。然而，在演示中，為了增加熱對(duì)比度，避免焦平面陣列（FPA）的熱飽和，將含有炸藥的土樣放置在平臺(tái)上，并以天空為背景。在實(shí)際的現(xiàn)場(chǎng)操作中，地面或背景溫度很容易使FPA飽和，從而難以區(qū)分溫差。在另一 ...

二維光柵一維光柵普通光柵光柵是周期性的結(jié)構(gòu)，當(dāng)衍射角度滿足光柵公式時(shí) ，光強(qiáng)Max，其中m=0零級(jí)光，m=1時(shí)稱為1級(jí)光，同理還有一些其他的光。對(duì)于普通光柵，zui終的光場(chǎng)分布如下，其中d時(shí)狹縫寬度，M時(shí)狹縫數(shù)量。衍射光都是整數(shù)倍將光柵替換成0和的相位光柵如果將相鄰的兩個(gè)狹縫換成相位型，一個(gè)相位延遲為0，另一個(gè)相位延遲為[MISSING IMAGE: ]，那么其光強(qiáng)分布變成如下，其中d時(shí)狹縫寬度，M是狹縫數(shù)量。衍射光的位置位于的整數(shù)倍初始的強(qiáng)度光柵，衍射級(jí)次出現(xiàn)在\[Pi]的偶數(shù)倍上，但是相位光柵的峰值出現(xiàn)在的齊次倍上。如果仍舊按照光柵方程的方法理解，當(dāng)相鄰的兩束光的相差為等于自身半個(gè)波長(zhǎng)加上 ...

使用20GHzVCSEL在1525nm波長(zhǎng)上實(shí)現(xiàn)84Gb/sPAM-4在1.6kmSSMF-實(shí)驗(yàn)設(shè)置VCSEL的結(jié)構(gòu)部署的單模短腔VCSEL基于Vertilas獨(dú)特的InP埋地隧道結(jié)（BTJ）設(shè)計(jì)，具有非常短的光學(xué)腔。短腔的概念是通過(guò)在VCSEL的上鏡和下鏡上部署介電材料來(lái)實(shí)現(xiàn)的。介質(zhì)材料的高折射率使得僅使用3.5對(duì)反射鏡即可實(shí)現(xiàn)非常高反射率的分布式布拉格反射器（DBR），與需要30-40對(duì)反射鏡的半導(dǎo)體DBR相比，DBR要薄得多。這使有效腔長(zhǎng)度減少了50%以上，并大大降低了光子壽命，這一效應(yīng)直接增加了器件的帶寬InPBTJVCSEL概念包括一個(gè)特定的處理步驟，其中大部分半導(dǎo)體材料被蝕刻掉，為 ...

Moku人工神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)101Moku 3.3版更新在 Moku:Pro 平臺(tái)新增了全新的儀器功能【神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)】，使用戶能夠在Moku設(shè)備上部署實(shí)時(shí)機(jī)器學(xué)習(xí)算法，進(jìn)行快速、靈活的信號(hào)分析、去噪、傳感器調(diào)節(jié)校準(zhǔn)、閉環(huán)反饋等應(yīng)用。如果您不熟悉神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)的基礎(chǔ)知識(shí)，或者想了解神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)如何優(yōu)化加速實(shí)驗(yàn)研究，請(qǐng)繼續(xù)閱讀，探索基于深度學(xué)習(xí)的現(xiàn)代智能化實(shí)驗(yàn)的廣闊應(yīng)用前景。什么是神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)？“人工神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)”（ANN）又稱“神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)”，是一種模仿生物神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)的計(jì)算模型。在這篇介紹中，我們將側(cè)重介紹全連接神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)，不涉及卷積、遞歸和變壓器架構(gòu)等復(fù)雜設(shè)置。神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)由各層節(jié)點(diǎn)組成。一個(gè)節(jié)點(diǎn)的值取決于上一層一個(gè)或多個(gè)節(jié)點(diǎn)的值。第 ...

高光束質(zhì)量光纖合束器技術(shù)研究（一）光纖激光器自從發(fā)明以來(lái)取得了長(zhǎng)足的進(jìn)步，但是近年來(lái)單鏈路光纖激光器進(jìn)一步提升輸出功率卻遇到了極大的瓶頸，在這個(gè)背景之下光纖激光合成技術(shù)成為了一個(gè)有效的方案，其中功率合成示意圖如圖1所示。圖1.功率合成示意圖所謂光纖激光合成技術(shù)指的是將多路光纖激光合稱為一束激光輸出的技術(shù)，其中光纖功率合束器是該技術(shù)中的核心技術(shù)，它能夠有效避免幾何拼束的缺陷，利用全光纖結(jié)構(gòu)將多路激光束縛在波導(dǎo)中，提高了合成效率，實(shí)現(xiàn)了真正意義上的“合束”，其結(jié)構(gòu)如圖2所示。圖2.光纖合束器結(jié)構(gòu)示意圖而除了高功率之外，在很多領(lǐng)域中能量密度這一參數(shù)也非常重要，我們可以使用光束質(zhì)量這一指標(biāo)來(lái)表征這個(gè)值 ...

高光束質(zhì)量光纖合束器技術(shù)研究（二）首先，建立基本的仿真模型。在光纖功率合束器輸入光纖束拉錐過(guò)程中光纖會(huì)發(fā)生延展和塌縮。延展指的是光纖長(zhǎng)度伸長(zhǎng)而橫截面積縮小的過(guò)程；塌縮指的是光纖熔融粘連的過(guò)程。在仿真過(guò)程中為了簡(jiǎn)化模型，我們假定光纖先延展后塌縮。在塌縮過(guò)程中，輸入光纖束的橫截面會(huì)變成排布緊密的花瓣形，使得光纖芯徑縮小。如下圖1所示。圖中淺灰色部分是拉錐輸入光纖束外層低折射率玻璃套管，深灰色部分是輸入光纖之間的空氣間隙，白色部分則是輸入光纖圖1 輸入光纖束橫截面示意圖 （a）塌縮前 （b）塌縮后在仿真過(guò)程中我們?cè)O(shè)置輸入光纖芯徑和包層直徑分別為30μm和250μm，輸出光纖芯徑為50um，包層無(wú)限大 ...

窗函數(shù)如果一個(gè)連續(xù)正弦信號(hào)，每隔一個(gè)周期進(jìn)行采樣，從0開(kāi)始共采樣M次，他的傅里葉變換表示為其強(qiáng)度分布如下圖所示其中存在許多零點(diǎn)，主要是由分子所影響，令分子等于零，得到因?yàn)槭且粋€(gè)標(biāo)準(zhǔn)的正弦函數(shù)，因此正確的頻譜應(yīng)該是在頻率這個(gè)點(diǎn)存在強(qiáng)度外，其他點(diǎn)都是為零，所以傅里葉的頻譜應(yīng)該采樣的位置都是位于零點(diǎn)，所以令上述表達(dá)式恰好等于離散傅里葉采樣點(diǎn)的位置得到其中，并且也是一個(gè)整數(shù)將上述頻率代入時(shí)域表達(dá)式中得到因?yàn)槎际钦麛?shù)，所以恰好是和初始的相位點(diǎn)是重合的。因此認(rèn)為如果離散信號(hào)在采樣的區(qū)間內(nèi)，恰好出現(xiàn)整數(shù)個(gè)周期，那么頻譜上，除了對(duì)應(yīng)點(diǎn)由振幅外，其他點(diǎn)都是為零例子以一個(gè)正弦信號(hào)為例，修改t的取值，從0開(kāi)始，到接 ...